Х рей габаритные размеры: Размеры Lada XRAY (габариты кузова, вместительность салона и багажника)

Кроссовер Лада Х Рей (lada xray) выпускается с 2015 года с кузовом хетчбэк. Годы производства 2016, 2017, 2018, 2019, 2020, 2021 и по настоящее время. Особой популярность пользуется модернизированная версия LADA XRAY Cross. В данной публикации вы найдете описание блоков предохранителей и реле Лада Х Рей. Мы так же покажем места расположения блоков, их фотографии и схемы. Отметим предохранитель отвечающий за прикуриватель.

Назначение предохранителей и их количество в блоках может отличаться от представленного и зависит от года выпуска и уровня электрического оснащения вашего ИКС РЕЙ (Стандарт, Оптима, Топ, Люкс…)

Блок в салоне

Он находится в торце приборной панели, за защитной крышкой.

Фото – схема

Описание предохранителей

За передний прикуриватель отвечает предохранитель номер 33 на 15А, а за дополнительные разъёмы номера 40 и 44.

Обозначение реле

Блок под капотом

Расположен с левой стороны, рядом с аккумулятором, под защитной крышкой.

Фотография

Схема

Назначение

Хотите помочь дополнить материал? Пишите в комментарии.

лучей | Управление научной миссии

РЕНТГЕНОВСКИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ И ЭНЕРГИЯ

Рентгеновские лучи обладают гораздо большей энергией и гораздо более короткими длинами волн, чем ультрафиолетовый свет, и ученые обычно ссылаются на рентгеновские лучи с точки зрения их энергии, а не длины волны. Частично это связано с тем, что рентгеновские лучи имеют очень маленькую длину волны, от 0,03 до 3 нанометров, настолько малую, что некоторые рентгеновские лучи не больше одного атома многих элементов.

На этой мозаике из нескольких изображений центральной области нашей галактики Млечный Путь, полученных рентгеновской обсерваторией Чандра, видны сотни белых карликов, нейтронных звезд и черных дыр. Отдельно Солнечная и гелиофизическая обсерватория (SOHO) сделала эти изображения Солнца, представляющие весь солнечный цикл с 19с 96 по 2006 г. Предоставлено: NASA/UMass/D.Wang et al. Снимки Солнца из SOHO – Консорциум EIT: NASA/ESA

DISCOVERY OF X-RAYS

Рентгеновские лучи были впервые обнаружены и задокументированы в 1895 году немецким ученым Вильгельмом Конрадом Рентгеном. Он обнаружил, что потоки рентгеновских лучей через руки создают подробные изображения костей внутри. Когда вам делают рентгеновский снимок, на одну сторону вашего тела накладывается чувствительная к рентгеновскому излучению пленка, и рентгеновские лучи проходят сквозь вас. Поскольку кости плотные и поглощают больше рентгеновских лучей, чем кожа, тени костей остаются на рентгеновской пленке, а кожа кажется прозрачной.

Рентгеновский снимок зубов. Вы видите начинку?

Рентгеновский снимок годовалой девочки, проглотившей швейную булавку. Сможете найти?

Максимальное излучение Солнца находится в видимом диапазоне, но солнечная корона намного горячее и излучает в основном рентгеновское излучение. Для изучения короны ученые используют данные, собранные детекторами рентгеновского излучения на спутниках, находящихся на орбите вокруг Земли. Японский космический аппарат Hinode произвел эти рентгеновские снимки Солнца, которые позволяют ученым видеть и регистрировать потоки энергии в короне.

Авторы и права: Hinode JAXA/NASA/PPARC

ТЕМПЕРАТУРА И СОСТАВ

Физическая температура объекта определяет длину волны испускаемого им излучения. Чем горячее объект, тем короче длина волны пикового излучения. Рентгеновские лучи исходят от объектов с температурой в миллионы градусов по Цельсию, таких как пульсары, остатки галактических сверхновых и аккреционный диск черных дыр.

Из космоса рентгеновские телескопы собирают фотоны из заданной области неба. Фотоны направляются на детектор, где они поглощаются, и регистрируются энергия, время и направление отдельных фотонов. Такие измерения могут дать ключ к пониманию состава, температуры и плотности удаленных небесных сред. Из-за высокой энергии и проникающей природы рентгеновских лучей рентгеновские лучи не будут отражаться, если попадут в зеркало (во многом так же, как пули врезаются в стену). Рентгеновские телескопы фокусируют рентгеновские лучи на детекторе с помощью скользящих зеркал падения (точно так же, как пули рикошетят, когда они ударяются о стену под скользящим углом).

Марсоход НАСА «Спирит» использовал рентгеновские лучи для обнаружения спектральных признаков цинка и никеля в марсианских породах. В приборе Alpha Proton X-Ray Spectrometer (APXS) используются два метода: один для определения структуры, а другой для определения состава. Оба эти метода лучше всего подходят для более тяжелых элементов, таких как металлы.

SUPERNOVA

Поскольку атмосфера Земли блокирует рентгеновское излучение, телескопы с детекторами рентгеновского излучения должны располагаться над поглощающей атмосферой Земли. Остаток сверхновой Кассиопеи А (Cas A) был получен тремя крупными обсерваториями НАСА, и данные всех трех обсерваторий были использованы для создания изображения, показанного ниже. Инфракрасные данные космического телескопа Спитцер окрашены в красный цвет, оптические данные космического телескопа Хаббл — в желтый, а рентгеновские данные рентгеновской обсерватории Чандра — в зеленый и синий.

Рентгеновские данные показывают горячие газы с температурой около десяти миллионов градусов по Цельсию, которые образовались, когда выброшенный материал сверхновой врезался в окружающий газ и пыль со скоростью около десяти миллионов миль в час. Сравнивая инфракрасные и рентгеновские изображения, астрономы узнают больше о том, как относительно холодные пылинки могут сосуществовать в сверхгорячем газе, производящем рентгеновское излучение.

Авторы и права: Рентген: NASA/CXC/SAO; Оптика: NASA/STScI; Инфракрасный: NASA/JPL-Caltech/Steward/O.Krause et al.

ПОЛЯРНОЕ СИЯНИЕ НА ЗЕМЛЕ В РЕНТГЕНОВСКИХ ЛУЧАХ

Солнечные бури на Солнце выбрасывают облака энергичных частиц к Земле. Эти высокоэнергетические частицы могут быть унесены магнитосферой Земли, создавая геомагнитные бури, которые иногда приводят к полярным сияниям. Энергичные заряженные частицы Солнца, вызывающие полярные сияния, также возбуждают электроны в магнитосфере Земли. Эти электроны движутся вдоль магнитного поля Земли и в конечном итоге ударяются об ионосферу Земли, вызывая рентгеновское излучение. Эти рентгеновские лучи не опасны для людей на Земле, так как поглощаются нижними частями земной атмосферы. Ниже представлено изображение полярного сияния в рентгеновском диапазоне, сделанное прибором Polar Ionospheric X-ray Imaging Experiment (PIXIE) на борту спутника Polar.

Авторы и права: POLAR, PIXIE, НАСА

К началу страницы  | Далее: Гамма-лучи

Цитата

APA

Национальное управление по аэронавтике и исследованию космического пространства, Управление научной миссии. (2010). Рентген. Получено [вставьте дату — например, 10 августа 2016 г.] , с веб-сайта NASA Science: http://science.nasa.gov/ems/11_xrays

MLA

Управление научной миссии. «Рентгеновские лучи» NASA Science . 2010. Национальное управление по аэронавтике и исследованию космического пространства. [вставить дату — напр. 10 августа 2016 г.] http://science.nasa.gov/ems/11_xrays

Leeds X-ray Test Patterns — CSP Medical

Текущий запас:

• Описание
• Видео

Описание

Рентгеновские тестовые шаблоны для измерения разрешения

Выбор шаблона зависит от конкретного применения. Секторные тестовые шаблоны составляют 0,4 градуса, а групповые тестовые шаблоны имеют различное количество групп пар линий. Толщина выводов ограничена разрешением, максимальная толщина 0,1 мм для тестовых шаблонов до 5 LP/мм. Рентгеноконтрастные числа указывают разрешение (в LP/мм) каждой группы.

Рентгеновские тестовые таблицы Star для измерения размера фокусного пятна

Размер фокального пятна можно определить, наблюдая за областями размытия, возникающими при рентгенографии рисунка с помощью источника рентгеновского излучения конечных размеров. Излучение от разных участков фокального пятна будет вызывать периодическое размытие рисунка из-за эффектов полутени. Знание геометрических факторов и расстояния от центра рисунка до области, где происходит размытие, позволит рассчитать размер фокусного пятна с той же точностью, что и измерения, сделанные с помощью камеры-обскуры.

Ниже приведены доступные типы тестовых рентгенограмм.

Нажмите здесь, чтобы выбрать тестовый шаблон, затем нажмите кнопку «Запросить цену» выше.

Просмотреть всеЗакрыть

Видео

• Leeds, модель 18-010, тестовая таблица, тип 18, толщина фольги 0,1 мм и lp/мм 0,5–5,0

  Для получения более подробной информации об этом продукте посетите нашу веб-страницу по адресу http:/…

Посмотреть всеЗакрыть

• сопутствующие товары
• Клиенты также просмотрели

Сопутствующие товары

Быстрый просмотр

Порогово-контрастная детализация: ДО 16

Тестовые объекты Leeds

Эти тестовые объекты предназначены для быстрой количественной оценки качества изображения. Результаты могут быть нанесены на кривую порогового индекса обнаружения. TO 16 Компьютерная цифровая рентгенография. Диапазон…

Быстрый просмотр

Стандартный маммографический тест-объект TOR MAS

Leeds Test Objects

Тестовый объект, предназначенный для быстрого и простого повседневного использования для постоянной проверки характеристик изображения, особенно тех аспектов, которые наиболее подвержены ухудшению. Ан…

Быстрый просмотр

Рутинный интраоральный и OPG QA Phantom, TOR DEN обычный

Leeds Test Objects

Leeds Test Objects Обычный фантом TOR DEN предназначен для проверки качества изображения обычных стоматологических рентгеновских систем. Эти испытания следует проводить при приемке по…

Быстрый просмотр

Тестовые шаблоны

Pro-Project

Мы предлагаем широкий спектр тестовых шаблонов для двух- и трехмерной оценки разрешения. Так как мы не зависим от других компаний и каждая выкройка разрабатывается и…

Клиенты также просмотрели

Быстрый просмотр

Инструмент оценки фокального пятна рентгенографии

Pro-Project

Простое тестовое устройство для оценки размера фокусного пятна. Он состоит из прецизионной полосы, расположенной на конце цилиндра, которая обеспечивает точную и воспроизводимую ориентацию мишени на изображение…

Быстрый просмотр

Коллиматор/инструмент для проверки выравнивания луча с цилиндром или конусом

Pro-Project

Это устройство легко показывает смещение 1% или 2% на расстоянии 1 м от фокусного расстояния пленки (FFD), но его можно использовать на любом FFD. Он состоит из плоской пластины размером 20 х 25 см, на которой выгравирован узор размером 14 х 18 см. ..

Быстрый просмотр

Компьютерная и цифровая рентгенография Ввод в эксплуатацию QA Phantom Set

Leeds Test Objects

Набор тестовых объектов, предназначенных для быстрого и легкого использования на ежегодной основе / при вводе в эксплуатацию для обеспечения постоянной проверки характеристик изображения, особенно тех аспектов, которые наиболее подвержены…

Быстрый просмотр

Тестовые шаблоны

Pro-Project

Мы предлагаем широкий спектр тестовых шаблонов для двух- и трехмерной оценки разрешения. Так как мы не зависим от других компаний и каждая выкройка разрабатывается и…

Быстрый просмотр

Щелевая камера для измерения фокусного пятна рентгеновского излучения

RTI

Измерение фокусного пятна Щелевая камера RTI для измерения фокусного пятна рентгеновского излучения, чтобы гарантировать, что размер трубки и фокусного пятна рентгеновской трубки находится в допустимых пределах. Щелевая камера может поворачиваться на 90…

Быстрый просмотр

Рентгеноконтрастная линейка для центрирования светового поля

Supertech

400 мм ‘0’ Центр Рентгеноконтрастный набор линейки для центрирования светового поля — центрируйте свое световое поле за одну экспозицию! Это набор центральных линеек 444 мм (17,467 дюйма) с нулевой отметкой на центральном штифте. Центр…

Быстрый просмотр

Анализатор положения поля VISI-X

РТИ

Visi-X оптимизирован для измерений выравнивания светового поля/рентгеновского поля. Просто затемните рентгеновский кабинет и поместите Visi-X под рентгеновскую трубку. Отрегулируйте световое поле и сделайте свой…

Быстрый просмотр

Про-звезда

Pro-Project

С тестовыми шаблонами Pro-Star Размер фокусного пятна можно определить, наблюдая за областями размытия, которые возникают при рентгенографии рисунка с помощью источника рентгеновского излучения конечных размеров. ..

Быстрый просмотр

Ступенчатый клин для рентгеноскопии

Испытательные объекты Лидса

11-ступенчатый клин для использования с рентгеноскопическими системами. Материал: алюминий Габаритные размеры: 132 х 50 х 35 мм Ступени 12 мм в длину и 50 мм в ширину. Шаг 1: 5 мм в высоту Другие шаги: 3 мм в высоту

Рентгеновская просвечивающая микроскопия сверхвысокого разрешения со структурированным освещением полного поля

Реферат

Современные методы просвечивающей рентгеновской микроскопии обеспечивают очень высокое разрешение при низких и средних энергиях рентгеновского излучения, но имеют ограниченное поле зрения . Если требуется субмикрометровое разрешение, их поле зрения обычно ограничивается менее чем одним миллиметром. Хотя поле зрения увеличивается за счет объединения нескольких изображений из соседних областей образца, также увеличивается необходимое время для сбора данных. Здесь мы представляем метод быстрой полнопольной просвечивающей микроскопии со сверхвысоким разрешением путем структурированного освещения образца. Этот метод хорошо подходит даже для жесткого рентгеновского излучения с энергиями выше 30  кэВ, где трудно получить эффективную оптику. Соответственно, исследование оптически толстых образцов становится возможным благодаря нашему методу, сочетающему широкое поле зрения, охватывающее несколько миллиметров или даже сантиметров, с субмикронным разрешением и энергией жесткого рентгеновского излучения.

Введение

Просвечивающая рентгеновская микроскопия — это стандартный метод неразрушающего контроля при низких и средних энергиях рентгеновского излучения, позволяющий получить ценную информацию о микроскопической структуре образцов благодаря достигаемому высокому разрешению. Их можно разделить на три категории: сканирующая трансмиссионная рентгеновская микроскопия (STXM), полнопольные трансмиссионные рентгеновские микроскопы (TXM) и микроскопы, основанные на геометрическом увеличении в геометрии конусного луча 9. 0272 1,2 . В STXM рентгеновский пучок фокусируется на образце, и регистрируется прошедшая интенсивность в этой конкретной точке. Затем объект сканируется через фокус, размер которого определяет разрешение этой методики ³ . В отличие от этой процедуры, в полнопольной TXM конденсорная оптика создает расширенное освещение объекта, который, в свою очередь, повторно отображается на двумерном детекторе с помощью увеличивающей оптики ⁴ . Если необходимо достичь субмикрометрового разрешения, поле зрения всех этих методов обычно ограничивается <1  мм 9 .0272 5 . В то время как поле зрения увеличивается при объединении нескольких изображений из соседних областей образца, также увеличивается необходимое время сбора данных.

Здесь мы показываем метод, который концептуально отличается от вышеупомянутых современных подходов, основанных на изолированном одиночном рентгеновском луче: вместо использования одного изолированного остронаправленного луча создается целый периодический массив таких лучей позволяет одновременно освещать большие части образца также в STXM, аналогично концепции многолучевой сканирующей электронной микроскопии ^6,7 . Сигналы от нескольких лучей должны быть зарегистрированы с помощью двумерного детектора, на котором должны быть разделены вклады отдельных лучей. Полное изображение получают путем сканирования образца в течение одного периода массива светящихся лучей. Следовательно, время сбора данных может быть значительно сокращено, если эти бимлеты расположены близко друг к другу, то есть порядка микрометров. Такая периодическая модуляция интенсивности рентгеновского излучения создается эффектом Талбота ^8,9 . Это появление собственных изображений периодической структуры на разных расстояниях вдоль оптической оси при освещении пространственно когерентным волновым полем. В рентгеновском режиме этот эффект в основном использовался для интерферометрической фазово-контрастной и темнопольной визуализации 9.0272 10,11,12,13 . Собственные изображения обычно используемых бинарных решеток с периодом порядка пары микрометров имеют примерно ту же форму, что и исходная структура решетки. Хотя этого недостаточно для субмикрометрового разрешения, небинарные решетки изменяют как продольный, так и поперечный профиль интенсивности собственных изображений ¹⁴ . Желаемое структурированное освещение с массивом узких пиков генерируется выбором соответствующей небинарной структуры решетки.

Результаты

Моделирование структурированного освещения полного поля

В общем, наклон бинарной решетки приводит к эффективному трапециевидному профилю высоты (дополнительный рисунок 4). Под определенными углами он становится треугольным, что дает самые острые пики интенсивности. Численное распространение волнового фронта, выходящего из смоделированной треугольной решетки, в свободном пространстве дает ковер Талбота на рис. 1. Для получения наибольшего разрешения образец должен быть помещен в поперечной плоскости с минимальной шириной пика. Эта плоскость может быть извлечена из рис. 1b. Профиль интенсивности в этой плоскости показан на рис. 1c и имеет основные пики с шириной на полувысоте (FWHM) 0,41 мкм. Соответствующая ширина второго момента полного распределения интенсивности составляет 0,73 мкм (среднеквадратичное значение здесь и далее используется как сигма-значение соответствующего распределения Гаусса) даже при энергиях рентгеновского излучения до 35 кэВ. Это соответствует полной ширине центрального пика, где интенсивность упала до ~10% от интенсивности пика. Таким образом, треугольные решетки обеспечивают средства для создания субмикрометрового структурированного освещения, разрешение которого полностью не зависит от размера пикселя детектора, если последний меньше периода решетки. Такое разделение разрешения и размера пикселя детектора позволяет получать изображения со сверхвысоким разрешением.

Моделирование ковра Талбота треугольной решетки при энергии рентгеновского излучения 35 кэВ. Период решетки установлен равным 5 мкм, а ее высота – 32 мкм. a Одно полное расстояние Талбота ковра Талбота изображено для двух смоделированных периодов решетки. b Дисперсия, перпендикулярная направлению распространения. Из этого графика извлекаются расстояния для структурированного освещения объекта. c Профиль поперечной интенсивности в результирующем положении образца. d – f показаны поперечные профили интенсивности в определенных местах в пределах ковра Talbot, которые обозначены линиями соответствующего цвета и римскими цифрами a

Изображение в натуральную величину

Демонстрация структурированного полнопольного освещения

В качестве первого экспериментального шага мы измерили ковер Талбота решетки с эффективным треугольным профилем. Эксперименты проводились при энергии рентгеновского излучения 35 кэВ на линии луча P05 в PETRA III в DESY (Гамбург, Германия). Схема экспериментальной установки, используемой для всех экспериментов, изображена на рис. 2. Результат измерения ковра Талбота показан на рис. 3. Измеренная модуляция интенсивности в направлении распространения очень хорошо согласуется с смоделированной (ср. Рисунок 1). Небольшой дрейф периодической подсветки вдоль вертикальной оси изображения объясняется ограниченной точностью позиционирования детектора. Сила модуляции поперечных профилей интенсивности характеризуется их дисперсией (рис. 3б): чем выше дисперсия, тем сильнее меняется интенсивность. Продольная модуляция интенсивности хорошо согласуется с предсказанной. Измеренные глубины модуляции поперечных профилей на рис. 3d–f намного меньше, чем смоделированные для идеальной ситуации, ср. Рис. 1г–е. Это результат в основном двух вкладов: во-первых, элементы, стабилизирующие линии решетки, так называемые мостики ^15,16 , подробно обсуждаемые в разделе «Методы» с эскизом структуры решетки, изображенной на дополнительном рис. 4, вводят однородный фоновый сигнал, который уменьшает глубину модуляции при усреднении по линиям детектора. Во-вторых, размытие источника и, что гораздо более важно, собственная функция рассеяния точки детектора (PSF) около 1,3–1,5 мкм (среднеквадратичное значение) (дополнительное примечание 1 и дополнительный рисунок 1) значительно уменьшают обнаруживаемую модуляцию интенсивности. Эффект размытия источника и мостов на ковре Талбота показан на дополнительном рис. 2. В положении нашего структурированного освещения (дополнительный рис. 2c) размытие источника ~ 27  нм очень мало по сравнению с размером индивидуальное освещение ~ 0,7   мкм и, таким образом, практически не влияет на модуляцию интенсивности. Если разрешение детектора дополнительно включено в моделирование, глубина модуляции, видимая на детекторе, уменьшается до 30%, а усиление интенсивности до <1,1 (дополнительный рисунок 3). Это хорошо согласуется с измеренной модуляцией, демонстрируя, что в измеренной модуляции преобладает ФРТ детектора. Несколько меньшая модуляция сигнала в измеренных данных объясняется несовершенством, возникающим из-за вибраций монохроматора и конечной длины когерентности. Следовательно, модуляция интенсивности в фокусе близка к идеальному случаю, изображенному на рис. 1в.

Схема используемой экспериментальной установки. Рентгеновское излучение, выходящее из ондулятора, монохроматизируется и распространяется на решетку треугольной формы, которую можно перемещать в горизонтальном направлении с помощью пьезоэлектрического привода. На расстоянии 65 мм за решеткой образец (таблица испытаний разрешения) помещается на столик для позиционирования образца. Еще на расстоянии 5 мм размещается детектор. Для измерения ковра Тальбота сначала немного уменьшают расстояние от решетки до детектора, а затем детектор отодвигают от решетки шагами на 1 мм до максимального расстояния от решетки до детектора 1,43 м9.0005

Увеличенное изображение

Тальбот-ковер треугольной решетки, измеренный при энергии рентгеновского излучения 35 кэВ. Период решетки 5 мкм, высота 32 мкм. a Измеренный ковер Тальбота, от 61 мм за решеткой до одного полного расстояния Тальбота. б Дисперсия поперечного профиля интенсивности в зависимости от расстояния за решеткой. c Поперечные профили интенсивности через ковер Талбота в месте расположения образца (в том же положении, что и на рис. 1). d – f Поперечные профили интенсивности в тех же позициях, что и на рис. 1d–f, которые также обозначены линиями соответствующего цвета и римскими цифрами a

Изображение в полный размер

Демонстрация супер- разрешение изображения

Для линейной решетки созданный ковер Талбота является трансляционно-инвариантным вдоль направления линий решетки. В результате сверхразрешение генерируется только в одном измерении, перпендикулярном линиям решетки, что в нашем случае является горизонтальным направлением. В вертикальном направлении, параллельно линиям решетки, разрешение ограничивается детектором. Это позволяет напрямую сравнивать внутреннее разрешение детектора с достигнутым сверхразрешением и, следовательно, очень подходит для демонстрационных целей.

Для количественной оценки разрешения в первую фокальную плоскость помещали литографически изготовленную тестовую таблицу разрешения (Xradia, Плезантон, США). Подробное описание эксперимента и выделения сигнала дано в разделе «Методы». Реконструированная тестовая диаграмма разрешения изображена на рис. 4a. Вертикальные линии на врезке кажутся намного более четкими, чем горизонтальные, что качественно демонстрирует увеличение разрешения в горизонтальном направлении. Увеличение горизонтальных и вертикальных линий шириной 1  мкм показано в виде вставки на рис. 4. На нем качественно показано увеличение разрешения в горизонтальном направлении, поскольку вертикальные линии кажутся намного более четкими, чем горизонтальные. Для количественной оценки этого эффекта мы использовали два подхода. Во-первых, мы определили передаточную функцию модуляции (MTF) из шаблонов пар линий, отмеченных на рис. 4a, независимо для горизонтального (оранжевый прямоугольник) и вертикального (зеленый прямоугольник) направления. Необработанные данные, усредненные по короткой оси отмеченных областей, изображены на рис. 4c.

Анализ достигнутого сверхразрешения. a Восстановленная тестовая таблица разрешения. Вставка представляет собой увеличенное изображение линий, обрамленных фиолетовой рамкой на основном изображении. Вертикальные линии на вставке намного острее горизонтальных, что иллюстрирует ожидаемый прирост разрешения в горизонтальном направлении. b – d Результаты двух количественных анализов. b Функция расширения границ, рассчитанная для обоих направлений, горизонтального (синий) и вертикального (красного), показывает значительный выигрыш в разрешении для горизонтального края. Отображается только область вокруг края. c Необработанные данные для анализа передаточной функции модуляции (MTF). Горизонтальное направление показано оранжевым цветом, а вертикальное зеленым. d Полученные значения MTF демонстрируют аналогичный прирост производительности. Штриховые линии представляют ФПМ после применения фильтра Савицкого-Голея третьего порядка с шириной 21 точка данных. Увеличение MTF около 200 lp мм ⁻¹ связано с тем, что это пространственная частота структурированного освещения. Столбики погрешностей указывают на статистическую неопределенность. Вибрации монохроматора вызывают артефакты на изображении, которые переводятся в колебания MTF, которые невозможно определить количественно. Области интереса для обоих анализов обозначены прямоугольниками соответствующего цвета на a

Полноразмерное изображение

Эти данные используются для расчета MTF, показанной на рис. 4d, и относятся к амплитуде для пары линий с наибольшей шириной. В отличие от ФПМ в вертикальном направлении, которая уменьшается с увеличением пространственной частоты, ФПМ в горизонтальном направлении демонстрирует сильный пик около 200 lp мм ^-1 . Это соответствует пространственной частоте структурированного освещения (5 мкм), при которой можно ожидать повышенной чувствительности. В целом горизонтальная ФКП выше вертикальной и даже не приближается к 10% при 500 lp мм ^-1 , в то время как 10% отсечка в вертикальном направлении составляет ~350 lp мм ^-1 , что соответствует полупериоду ~1,5 мкм. Поэтому мы рассчитали функцию распространения краев в обоих направлениях, чтобы определить абсолютное разрешение. В то время как вертикальное разрешение полупериода, определенное с помощью этого метода, составляет 1,49 мкм, что хорошо согласуется с собственным разрешением детектора, определенным на основе эталонного изображения в стандартной геометрии изображения с параллельным лучом (дополнительный рисунок 1), горизонтальное разрешение 0,59мкм более чем в два раза лучше. Последнее соответствует полному периодическому разрешению 1,18 мкм, что в 1,6 раза превышает ширину отдельных лучей в структурированном освещении. В заключение, это разрешение значительно ниже внутреннего предела самого детектора демонстрирует полнопольную микроскопию со сверхвысоким разрешением, которая полностью ограничена шириной отдельных пучков структурированного освещения.

Обсуждение

В этом эксперименте мы намеренно использовали одномерную решетку в демонстрационных целях. Реализация двумерной решетки, успешно примененная в интерферометрии Талбота на начальном этапе ^17,18 , обеспечит сверхвысокое разрешение в обоих измерениях. Предусматривается дальнейшая оптимизация формы решетки с уменьшением ширины луча и, следовательно, с улучшением разрешения ^19,20 .

Поле зрения, доступное в эксперименте, позволило нам сканировать эффективное количество 2200 элементов разрешения с ⁻¹ . При оптимальном для используемой решетки размере пикселя детектора 5 мкм поле зрения детектора с таким же числом пикселей позволит сканировать 16 430 элементов разрешения с ⁻¹ при поле зрения 26,5 мм. Гизар-Сикайрос и др. получить 25 000 элементов разрешения s ⁻¹ с их высокоскоростной установкой при энергии рентгеновского излучения 6,2 кэВ ²¹ . Масштабируя время сбора данных с относительной эффективностью их детектора Эйгера при 35 кэВ, их скорость сбора данных будет ограничена примерно 2500 элементами разрешения с 90 272 -1 90 273 при этой энергии. Это близко к скорости, которую мы уже достигли в нашем экспериментальном эксперименте, и намного ниже скорости оптимизированной настройки.

В дополнительном примечании 2 мы представляем подробное сравнение с гипотетическим сканирующим микроскопом с остронаправленным лучом, создающим тот же размер фокусного пятна 0,7 мкм (среднеквадратичное значение, определяемое вторым моментом) и работающим при том же потоке рентгеновского излучения. Чтобы охватить то же поле зрения, что и наш подход, с помощью такой системы необходимо сканировать на несколько порядков большее количество строк. Таким образом, ускорение современных линейных ступеней становится сильным ограничением. Как следствие, наш метод быстрее более чем на один порядок для типичных параметров сканирования. Кроме того, Дополнительное примечание 2 также включает сравнение с обычным просвечивающим рентгеновским микроскопом.

В традиционной геометрии с параллельным пучком размер пикселя детектора должен составлять не менее 500 × 500 нм, что может быть достигнуто с помощью оптического микроскопа, увеличивающего плоскость сцинтиллятора на детекторе. Напротив, в нашем подходе поток площадью 5 × 5 мкм, то есть в 100 раз больше, чем в случае параллельного луча, фокусируется с эффективностью 52,8%. Таким образом, по сравнению с несфокусированным пучком в микроскопе с параллельными лучами поток рентгеновского излучения в фокусе увеличивается в 52,8 раза. В оптимизированной настройке для нашего многолучевого подхода сигнал от одного фокуса затем записывается в одном пикселе детектора. Для сбора данных с помощью предлагаемого нами подхода сканирования требуется 10 ×10 шагов, чтобы охватить все поле зрения. Принимая во внимание коэффициент усиления потока 52,8, время экспозиции на изображение может быть соответственно уменьшено, что приводит к примерно удвоенному времени получения полного изображения по сравнению с обычной геометрией параллельного луча. Однако при одном таком сканировании 10 × 10  многолучевой подход покрывает в 100 раз больше поля зрения изображения с одним параллельным лучом. Чтобы достичь того же поля зрения в геометрии с параллельными лучами, также необходимо сделать 100 изображений. Таким образом, предлагаемый нами метод более чем в 50 раз быстрее, чем сшивание кадров из обычного изображения с параллельным лучом с тем же разрешением, которое требует такого же количества снимков и, следовательно, двигательных движений, генерирующих такой же объем данных и аналогичные затраты на сканирование. Кроме того, требуемый оптический микроскоп, отображающий плоскость сцинтиллятора на детекторе, обычно имеет низкую эффективность. Таким образом, еще один фактор эффективности, равный 2, может быть получен с помощью сцинтиллятора с волоконной связью для пикселей размером 5 мкм в случае структурированного освещения, что невозможно для эффективного размера пикселя 0,5 мкм, обеспечиваемого оптическим увеличением ×10.

Поскольку большие рентгеновские решетки диаметром около 10 см легко доступны без сшивания ²² , доступное поле зрения и, следовательно, увеличение времени сбора данных или элементов разрешения, соответственно, в основном ограничено расширением рентгеновский луч и количество пикселей детектора.

Кроме того, мы продемонстрировали фокусировку жесткого рентгеновского излучения — даже значительно выше 30 кэВ — до размера фокусного пятна в несколько сотен нанометров с помощью нашего метода в очень простой и компактной установке. Это весьма примечательно для подхода к субмикронному сканированию, поскольку другие фокусирующие устройства, такие как линзы или зонные пластины Френеля, имеют низкую эффективность в этом диапазоне энергий. Для составных рефракционных линз, т.е. <10% падающего потока сосредоточено в фокусе при 25 кэВ ²³ . Напротив, фазосдвигающая решетка, используемая здесь, обеспечивает доступность 52,8% в пределах ширины фокуса 0,7 мкм. Эта эффективность рассчитана на основе моделирования с учетом поглощения никелевых структур со средней высотой 16  мкм. Хотя зеркала Киркпатрика-Баеза ²⁴ обеспечивают высокую отражательную способность в диапазоне энергий жесткого рентгеновского излучения и субмикронное разрешение ^25,26 , наш подход имеет преимущество из-за большого количества параллельных источников света, как обсуждалось выше.

В заключение, становится возможной (жесткая) рентгеновская нанотомография образцов размером в несколько миллиметров с разрешением в несколько сотен нанометров. Соответственно, на данный момент мы рассматриваем наш метод рентгеновской просвечивающей микроскопии со сверхвысоким разрешением со структурированным освещением полного поля как дополнительный метод для более крупных образцов по сравнению с микроскопами STXM и TXM с длиной волны менее 50 нм, которые ограничены очень маленькими размерами образцов. порядка нескольких сотен микрометров. Комбинируя наш метод с недавно разработанными блестящими компактными обратными источниками Комптона, когерентность которых, как было продемонстрировано, является достаточной для интерферометрии Талбота ^27,28,29 , это просто. Внедрение исходной решетки, известной из интерферометрии Талбота-Лау ¹² , сделает этот метод применимым также для рентгеновских трубок большой мощности (с вращающимся анодом). Таким образом, значительно сокращается время сбора данных при увеличении поля зрения по сравнению с современными системами, обычно основанными на микрофокусных трубках. Соответственно, наша методика прокладывает путь к высокоскоростной субмикрометровой визуализации и компьютерной томографии крупных образцов в лабораторных условиях.

Методы

Треугольная решетка

Эксперименты проводились с никелевой решеткой с периодом 5 мкм, коэффициентом заполнения 0,5 и высотой 32 мкм. Он был произведен Технологическим институтом Карлсруэ (KIT, Карлсруэ, Германия). Чтобы получить эффективный треугольный профиль высоты, литографическое экспонирование выполнялось под углом 4,5° к нормали к поверхности, что приводило к наклонным линиям решетки. Эти линии решетки соединены между собой периодически расположенными небольшими конструкциями, так называемыми перемычками, для стабилизации наклонных линий решетки. Две линии решетки соединены перемычками, разнесенными на постоянное расстояние, а перемычки в соответствующих соседних зазорах смещены на половину этого расстояния. Это создает другую периодичность с удвоенным периодом решетки в положении мостов. Эскиз решетчатой ​​​​структуры изображен на дополнительном рис. 4. 9.0005

Моделирование ковра Талбота

В моделирование было включено пять периодов решетки, а размер поперечного шага вдоль треугольного профиля высоты составляет 0,01  мкм. Кроме того, в расчет включен только фазовый сдвиг никелевой решетки, а поглощением внутри решетки пренебрегается. Волновое поле, падающее на решетку, считается когерентной монохроматической плоской волной с энергией 35 кэВ с амплитудой, равной единице. Это хорошее приближение к экспериментальной ситуации, поскольку расстояние от источника до решетки в эксперименте составляет >86 м, а источник рентгеновского излучения представляет собой ондулятор, обеспечивающий очень узкий угол расхождения, что делает параксиальное приближение действительным. Распространяющееся волновое поле рассчитывается с использованием приближения Френеля для дифракции в ближнем поле ^30,31 . Интерференционная картина была смоделирована до расстояния распространения, равного одному расстоянию Талбота, которое составляет 1,411 м при энергии рентгеновского излучения 35 кэВ с 2823 эквидистантными шагами распространения. Это приводит к разрешению 0,5 мм в направлении распространения. Дополнительные модели, включая эффекты поглощения, размытия источника и разрешения детектора, показаны на дополнительных рисунках. 2 и 3. Ширина пиков вычисляется как корень квадратный из второго момента поперечного распределения интенсивности.

Экспериментальная установка

Все эксперименты проводились при энергии рентгеновского излучения 35 кэВ на конечной станции микротомографии на линии пучка HZG P05 в PETRA III в DESY в мае 2017 г. Эта энергия была выбрана для того, чтобы продемонстрировать, что предлагаемый нами метод совместим с жесткими рентгеновскими лучами. Размер источника рентгеновского излучения составляет 36 × 6 мкм с расходимостью 28 × 4 мкрад при 10 кэВ ³² . Поскольку параметры источника рентгеновского излучения практически не зависят от энергии рентгеновского излучения, эти числа справедливы и при энергии 35 кэВ. Рентгеновские лучи монохроматизировали двойным кристаллическим монохроматором. Горизонтальное удлинение рентгеновского луча по полувысоте на полувысоте в положении образца конечной станции микротомографа (расстояние от источника до образца 86,5 м) составляет 5,6 мм 9 .0272 32 . Расстояние от образца до детектора можно регулировать до 1,4 м. Детектор представлял собой КМОП-камеру, разработанную Технологическим институтом Карлсруэ и основанную на микросхеме CMOSIS CMV20000. Оптическое увеличение в 10 раз сцинтиллятора, лютеций-алюминиевого граната толщиной 50 мкм, на детектор дало эффективный размер пикселя 0,68 мкм. Все эксперименты проводились с использованием одного и того же увеличения, но для микроскопического эксперимента было выполнено программное объединение необработанных данных 2 × 2, увеличивающее размер пикселя выше ширины отдельных иллюминаций, создаваемых ковром Talbot.

Измерение с помощью ковра Тальбота

Геометрические ограничения установки допускали минимальное расстояние от образца до детектора 61 мм. Ковер Talbot измерялся с шагом 1 мм до расстояния распространения 1,425 м. Время сбора данных для каждого кадра составляло 250 мс, и на каждом расстоянии было получено 5 изображений. Только последние три изображения впоследствии усреднялись, так как первые два изображения были сильно искажены остаточными вибрациями предметного столика после движения. Мы выполнили два скана, один эталонный скан без решетки в пучке и один с решеткой. Были получены темные кадры, усреднены и вычтены из отдельных усредненных кадров обоих сканов. Окончательное изображение было получено путем деления соответствующих кадров развертки решетки на кадры эталонной развертки. Хотя это обычно очень хорошо устраняет колебания интенсивности рентгеновского луча, если доставленный рентгеновский пучок стабилен, вибрации монохроматора привели к некоторым оставшимся фоновым неоднородностям в нашем случае. Кроме того, ограниченная точность позиционирования детектора приводила к небольшим горизонтальным и вертикальным дрейфам ковра Талбота в течение более чем одного периода решетки и периода моста соответственно. Если одна и та же линия детектора отслеживается на всем протяжении, такие вертикальные дрейфы означают, что в какой-то точке вместо одной из решеток видно Тальботовское изображение мостовидной структуры. Мосты, как упоминалось ранее, существуют между всеми линиями решетки, но смещены по своему положению между двумя соседними линиями. Таким образом, усреднение по всем рядам детекторов устраняет эти нежелательные вклады за счет небольшого увеличения фона, уменьшающего глубину модуляции интенсивности.

Измерение тестовой таблицы разрешения

Тестовую таблицу разрешения помещали на расстоянии 65  мм от решетки до образца, где располагался фокус решетки. Расстояние от образца до детектора составляло 5,5 мм, что все еще было достаточно близким, чтобы происходило незначительное изменение ширины и интенсивности отдельных засветок. Чтобы продемонстрировать, что разрешение ограничено только шириной отдельных бимлетов, к данным был применен программный биннинг 2 × 2, создающий эффективный размер пикселя 1,36  мкм, что значительно больше размера бимлетов. В нашем случае решетка или, другими словами, структурированное освещение сканировалось относительно образца пьезоэлектрическим актуатором, поскольку обеспечивало более высокую точность, чем столики для образца. Мы использовали 10 шагов, чтобы покрыть один период решетки 5 мкм. Время сбора данных составляло 300  мс для каждого кадра. Был получен эталонный скан без тестовой таблицы разрешения, а также темные кадры.

Извлечение сигнала

Сначала и опорные кадры, и опорные кадры корректируются путем вычитания темного кадра. Горячие пиксели и битые пиксели исправляются на втором этапе. Поэтому в качестве промежуточного шага вычисляется медиана кадра размером 3 × 3 пикселя и вычитается из исходной. Если абсолютное значение разности составляло >120  отсчетов, значение этого пикселя заменялось его медианой. В качестве следующего шага был выполнен программный биннинг 2 × 2 изображений, упомянутых выше. Фактическое извлечение сигнала работает следующим образом: во-первых, мы идентифицировали минимумы структурированной освещенности в каждом ряду детектора. Для области между двумя минимумами рассчитывался центр масс и извлекалась максимальная интенсивность. Это делается для каждого кадра отдельно. Формирование изображения из 10 кадров, полученных при ступенчатом освещении образца с шагом 500 нм, осуществляется так же, как в обычном сканирующем просвечивающем микроскопе. В последнем случае измеренная интенсивность назначается соответствующей позиции растрового сканирования, в результате чего получается двумерная карта интенсивности, прошедшей через образец. В нашем случае интенсивность каждого из нескольких фокусов, записанных на большом двумерном изображении, извлекается, как описано выше. Каждая извлеченная интенсивность затем назначается положению соответствующего фокуса, как и в случае с карандашным лучом. Соответственно, в окончательном реконструированном изображении каждый десятый столбец пикселей в горизонтальном направлении получается из одного изображения, в то время как остальные девять столбцов пикселей между ними происходят из изображений девяти других положений решетки ступенчатого изображения. Благодаря размеру шага сканирования 500 нм размер пикселя по горизонтали в восстановленном изображении составляет 500 нм, а размер пикселя по вертикали остается равным 1,36 мкм, т.е. результирующие пиксели имеют прямоугольную форму. Таким образом, конечное изображение охватывает исходный размер изображения в вертикальном направлении и 1,36 мкм/(5 мкм/10 шагов) = 2,72 раза больше размера исходного изображения в пикселях по горизонтали. Вся процедура, описанная до сих пор, выполняется независимо для эталонного сканирования и сканирования образца. Последним шагом является эталонная коррекция реконструированного образца изображения путем деления его на эталонное изображение. Для анализа изображение было выпрямлено и повернуто так, чтобы линии тестовой таблицы разрешения были ориентированы горизонтально или вертикально соответственно, так как тестовая таблица разрешения была слегка наклонена на 0,9.° относительно детектора. На этом шаге выполнялась интерполяция ближайших соседей.

Передаточная функция модуляции

Необработанные данные были усреднены вдоль направления линий, создающих модуляцию интенсивности, показанную на рис. 4c. Его среднее значение было рассчитано и вычтено. На следующем шаге мы рассчитали нулевые пересечения и разбили интервалы на соответствующие пары линий, чтобы вычислить их контраст. Мы усредняли интенсивность между каждым пересечением нуля. Контраст пары линий представляет собой разницу между соответствующими средними значениями. Расчетная ЧКХ представляет собой контраст пары линий, деленный на контраст пары линий с наименьшей пространственной частотой. Расчет MTF основан на автоматическом обнаружении максимумов и минимумов шаблона разрешения. Поскольку шаблон пересекается одной из линий мостов в структуре решетки (эскиз структуры решетки изображен на дополнительном рисунке 4), это автоматическое обнаружение становится менее надежным по мере уменьшения периодов. Таким образом, был выполнен шаг ручного уточнения для проверки положения максимумов и минимумов. Однако, чтобы иметь более надежную меру разрешения без такого шага ручного уточнения, мы решили дополнительно определить функции краевого расширения, которые дают нам фундаментальный предел разрешения. Таким образом, ручное уточнение значений MTF выполнялось только до точки, в которой усиление контрастности в направлении сканирования (горизонтальном направлении) можно было четко продемонстрировать. На рис. 4d прерывистыми линиями показаны ФПМ после применения фильтра Савицкого–Голея третьего порядка шириной 21 точка. Стандартное отклонение вычислялось для процедуры усреднения вдоль направления линий линейного шаблона и использовалось для расчета статистической неопределенности среднего. Эта статистическая неопределенность была распространена после этапов анализа данных, описанных выше, и результирующая статистическая неопределенность представлена ​​в виде планок погрешностей на рис. 4d.

Функция распределения по краям

Необработанные данные интересующей области, обозначенной красными и синими прямоугольниками на рис. 3а, усреднялись параллельно краю. На усредненный край подгонялась функция ошибки. Значение сигма функции ошибки представляет собой разрешение полупериода и сравнивалось для обоих направлений, чтобы определить выигрыш в разрешении.

Доступность данных

Наборы данных, созданные и проанализированные в ходе этого исследования, можно получить у соответствующего автора по обоснованному запросу.

Доступность кода

Код, используемый для анализа данных, а также для отображения данных, можно получить у соответствующего автора по обоснованному запросу.

Ссылки

1. «>

   Cosslett, V.E. & Nixon, W.C. Теневой рентгеновский микроскоп. Природа 168 , 436–438 (1951).

   Артикул Google ученый

2. Bleuet, P. et al. Жесткий рентгеновский нанозонд для сканирующей и проекционной нанотомографии. Rev.Sci. Инструм. 80 , 056101 (2009).

   ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

3. Рарбак, Х. и др. Сканирующий рентгеновский микроскоп с разрешением 75 нм. Rev. Sci. Инструм. 59 , 52–59 (1988).

   ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

4. Ниманн Б., Рудольф Д. и С. Г. Рентгеновская микроскопия с синхротронным излучением. Заявл. Опц. 15 , 1883–1884 (1976).

   ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

5. «>

   Сакдинават, А. и Эттвуд, Д. Наноразмерные рентгеновские изображения. Нац. Фотоника 4 , 840–848 (2010).

   ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

6. Мохаммади-Гейдари, А., Хаген, К.В. и Круит, П. Многолучевой сканирующий электронный микроскоп: экспериментальные результаты. Дж. Вак. науч. Технол. B 28 , C6G5–C6G10 (2010 г.).

   КАС Статья Google ученый

7. Eberle, A.L. et al. Получение изображений с высоким разрешением и высокой пропускной способностью с помощью многолучевого сканирующего электронного микроскопа. J. Microsc. 259 , 114–120 (2015).

   КАС Статья Google ученый

8. Talbot, HF Факты, касающиеся оптики. Филос. Маг. 9 , 401–407 (1836).

   Google ученый

9. «>

   Рэлей Л. О копировании дифракционных решеток и о некоторых связанных с ними явлениях. Филос. Маг. 11 , 196–205 (1881).

   Артикул Google ученый

10. Момосе А. и др. Демонстрация рентгеновской интерферометрии Талбота. Япония. Дж. Заявл. физ. 42 , L866–L868 (2003 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

11. Weitkamp, ​​T. et al. Рентгеновское фазовое изображение с решетчатым интерферометром. Опц. Экспресс 13 , 6296–6304 (2005 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

12. Пфайффер Ф., Вайткамп Т., Банк О. и Дэвид С. Восстановление фазы и дифференциальная фазово-контрастная визуализация с использованием источников рентгеновского излучения с низкой яркостью. Нац. физ. 2 , 258–261 (2006).

    КАС Статья Google ученый

13. Pfeiffer, F. et al. Жесткое рентгеновское изображение в темном поле с использованием решетчатого интерферометра. Нац. Матер. 7 , 134–137 (2008).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

14. Ярошенко А. и др. Небинарные фазовые решетки для получения рентгеновских изображений с помощью компактного интерферометра Талбота. Опц. Экспресс 22 , 547–556 (2014).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

15. Вора, К. Д., Пил, А. Г., Шью, Б. Я., Харви, Э. К. и Хейс, Дж. П. Изготовление опорных конструкций для предотвращения заедания SU-8 в конструкциях с большим удлинением. Микросист. Технол. 13 , 487–493 (2007).

    КАС Статья Google ученый

16. «>

    Мор, Дж. и др. Решетки с высоким соотношением сторон для рентгенофазового контраста. Конф. АИП. проц. 1466 , 41–50 (2012).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

17. Занетт И., Вайткамп Т., Донат Т., Рутисхаузер С. и Дэвид С. Двумерный рентгеновский решетчатый интерферометр. Физ. Преподобный Летт. 105 , 248102 (2010).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

18. Rutishauser, S. et al. Изготовление двумерных жестких рентгеновских дифракционных решеток. Микроэлектрон. англ. 101 , 12–16 (2013).

    КАС Статья Google ученый

19. Икемацу К., Мамырбаев Т., Майер П., Мор Дж. и Момосе А. Исследование форм фазовых решеток для улучшения пространственного разрешения в рентгеновской интерферометрии Талбота. В сборнике тезисов XNPIG 2017 (под редакцией доктора Марко Стампанони, доктора Кристиана Дэвида и доктора Кристиана Грюнцвейга) (2017). http://indico.psi.ch/event/5055/page/855-book-of-abstracts

20. Rössl, E. & Köhler, T. Дифференциальное фазово-контрастное изображение с фокусирующими пластинами отклоняющей структуры. Патент США US 2013/0315373 A1 (2013 г.).

21. Guizar-Sicairos, M. et al. Высокопроизводительная птихография с использованием сканирующего Эйгера рентгеновского наноизображения расширенных областей. Опц. Экспресс 22 , 14859–14870 (2014).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

22. Schröter, T.J. et al. Мозаичные решетчатые структуры с большим полем зрения для рентгеновской фазово-контрастной визуализации. Rev.Sci. Инструм. 88 , 015104 (2017).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

23. «>

    Schroer, C.G. et al. Нанофокусирующие параболические рефракционные рентгеновские линзы. Заяв. физ. лат. 82 , 1485 (2003).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

24. Киркпатрик П. и Баэз А. В. Формирование оптических изображений с помощью рентгеновских лучей. J. Опт. соц. Являюсь. 38 , 766–774 (1948).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

25. Borca, C. N. et al. Луч microXAS в швейцарском источнике света: на пути к изображениям в наномасштабе. J. Phys. конф. сер. 186 , 012003 (2009).

    Артикул Google ученый

26. Мартинес-Криадо, Г. и др. Состояние линии пучка жесткого рентгеновского микрозонда ID22 Европейского центра синхротронного излучения. Дж. Синхротронное излучение. 19 , 10–18 (2012).

    Артикул Google ученый

27. Бек, М. и др. Жесткая рентгеновская фазово-контрастная визуализация с компактным источником света на основе обратного комптоновского рентгеновского излучения. Дж. Синхротронное излучение. 16 , 43–47 (2008).

    Артикул Google ученый

28. Эггл, Э. и др. Рентгеновская фазово-контрастная томография с компактным синхротронным источником с лазерным приводом. Проц. Натл акад. науч. 112 , 5567–5572 (2015).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

29. Jud, C. et al. Визуализация анизотропии трабекулярной кости с помощью компактного лазерно-ондуляторного источника синхротронного рентгеновского излучения. науч. Респ. 7 , 14477 (2017).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый

30. Сулески, Т. Дж. Генерация изображений Ломана с помощью осветителей с бинарной фазой Тальбота. Заявл. Опц. 36 , 4686–4691 (1997).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый

31. Гудман, Дж. Введение в оптику Фурье , 3 изд. (Макгроу-Хилл, Нью-Йорк, штат Нью-Йорк, 2005).

32. Wilde, F. et al. Микро-КТ на линии луча P05 в PETRA III. Конф. АИП. проц. 1741 , 030035 (2016).

    Артикул Google ученый

Скачать ссылки

Благодарности

Часть этого исследования была проведена в PETRA III в DESY, члене Ассоциации Гельмгольца (HGF). Мы хотели бы поблагодарить Helmholtz Zentrum Geesthacht, а именно Felix Beckmann, Fabian Wilde и Jörg Hammel за помощь в использовании P05. Мы признательны за финансовую поддержку в рамках программы DFG Gottfried Wilhelm Leibniz. Эта работа была проведена при поддержке Карлсруэ Nano Micro Facility (KNMF, www.kit.edu/knmf), исследовательской инфраструктуры Гельмгольца в Технологическом институте Карлсруэ (KIT).

Информация об авторе

Авторы и организации

1. Факультет физики Мюнхенского технического университета, James-Franck-Str. 1, 85748, Гархинг, Германия

   Бенедикт Гюнтер, Лоренц Хен, Кристоф Джуд, Мартин Дирольф и Франц Пфайффер

2. Мюнхенская школа биоинженерии, Технический университет Мюнхена, Boltzmannstr. 11, 85748, Гархинг, Германия

   Бенедикт Гюнтер, Лоренц Хен, Кристоф Джуд, Мартин Дирольф и Франц Пфайффер

3. Институт квантовой оптики имени Макса Планка, Hans-Kopfermann-Str. 1, 85748, Гархинг, Германия

   Benedikt Günther

4. Кафедра диагностической и интервенционной радиологии Мюнхенского технического университета, Ismaninger Str. 22, 81675, Мюнхен, Германия

   Lorenz Hehn & Franz Pfeiffer

5. Helmholtz-Zentrum Geesthacht, Max-Planck-Str. 1, 21502, Гестахт, Германия

   Александр Хипп

Авторы

1. Benedikt Günther

   Посмотреть публикации автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

2. Lorenz Hehn

   Просмотр публикаций автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

3. Christoph Jud

   Просмотр публикаций автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Академия

4. Александр Хипп

   Посмотреть публикации автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

5. Martin Dierolf

   Просмотр публикаций автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

6. Franz Pfeiffer

   Просмотр публикаций автора

   Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

Взносы

Б. Г. и MD: дизайн и реализация эксперимента, анализ данных, подготовка рукописи. Л.Х.: реализация эксперимента, анализ данных, доработка рукописи. CJ и AH: реализация эксперимента, редакция рукописи. FP: план эксперимента, анализ данных, пересмотр рукописи.

Автор, ответственный за переписку

Переписка с Бенедикт Гюнтер.

Декларации этики

Конкурирующие интересы

Авторы заявляют об отсутствии конкурирующих интересов.

Дополнительная информация

Примечание издателя: Springer Nature остается нейтральной в отношении юрисдикционных претензий в опубликованных картах и ​​институциональной принадлежности.

Дополнительная информация

Дополнительная информация Окончательная версия

Файл рецензирования

Права и разрешения

Открытый доступ Лицензия на использование, совместное использование Эта статья распространяется под лицензией Creative, Common Use, Sharing License 4.